Pengaruh P-Doping Facile pada Karakteristik Listrik dan Optoelektronik Transistor Efek Medan WSe2 Ambipolar

Hasil dan Diskusi

Gambar 1a menunjukkan gambar optik dari WSe₂ serpihan dan WSe buatan₂ FET. WSe₂ serpihan secara mekanis terkelupas dari WSe massal₂ kristal dan ditransfer pada SiO setebal 270 nm₂ permukaan pada wafer p++ Si yang didoping berat yang digunakan sebagai gerbang belakang FET. Pola logam titanium yang digunakan sebagai elektroda sumber dan saluran pembuangan diendapkan pada WSe₂ permukaan. Proses fabrikasi perangkat rinci dijelaskan dalam file tambahan 1:Gambar S1. Skema WSe ambipolar yang dibuat₂ FET ditunjukkan pada Gambar. 1b. Semua properti listrik dan photoswitching WSe₂ FET diukur dalam ruang hampa (~ 3,5 × 10 ⁻³ Torr) karena molekul oksigen dan air di udara dapat mempengaruhi sifat-sifat WSe₂ FET. Misalnya, telah dilaporkan bahwa jenis semikonduktor WSe₂ FET dapat diubah dari tipe-n ke tipe-p dengan paparan udara [25]. Gambar mikroskop kekuatan atom (AFM) dari WSe₂ serpihan ditampilkan pada Gambar. 1c dengan profil penampang topografi. Ketebalan WSe yang diukur₂ serpihan melintasi garis biru ditemukan ~ 1,2 nm (grafik sisipan pada Gambar. 1c), sesuai dengan bilayer WSe₂ (ketebalan monolayer WSe₂ adalah ~ 0,7 nm) [16]. Gambar 1d menampilkan spektrum Raman dari WSe₂ menunjukkan dua puncak yang jelas (puncak pada 520 cm ⁻¹ ditugaskan ke substrat Si). Puncak Raman pada 245 cm ⁻¹ sesuai dengan dalam pesawat (E ¹ _2g mode) atau di luar bidang (A_1g mode) getaran WSe₂ , dan puncak Raman pada 308 cm ⁻¹ sesuai dengan B ¹ _2g mode yang hanya muncul di WSe multilayer₂ karena interaksi interlayer tambahan [26]. Temuan ini memastikan kualitas yang baik dari WSe₂ serpihan yang digunakan dalam percobaan ini. E ¹ _2g dan A_1g puncak WSe₂ tidak dapat dibedakan dengan instrumen spektroskopi Raman dalam penelitian ini karena hampir mengalami degenerasi [27]. Gambar 1e menunjukkan kurva transfer (arus saluran sumber versus tegangan gerbang; I _DS -V _GS kurva) dari WSe ambipolar₂ FET. Perilaku transportasi ambipolar seperti itu dari WSe₂ FET disebabkan oleh jumlah WSe₂ lapisan (bilayer) yang dapat menentukan jenis pembawa utama di FET [28, 29].

a Gambar optik dari WSe₂ serpihan (kiri) dan WSe buatan₂ FET (kanan). b Skema WSe yang dibuat₂ FET dengan kontak Ti. c Gambar AFM dan d Spektrum Raman dari WSe₂ . e Aku _DS -V _GS kurva ambipolar WSe₂ FET

Gambar 2a menunjukkan I _DS -V _GS kurva WSe₂ FET sebelum dan sesudah anil termal di lingkungan pada 200 °C selama 1 jam. Kurva keluaran (arus penguras sumber versus tegangan penguras sumber; I _DS -V _DS kurva) dari WSe yang sama₂ FET sebelum dan sesudah anil ditunjukkan pada File tambahan 1:Gambar S2. Beberapa poin dicatat di sini. Pertama, tegangan di mana jenis pembawa mayoritas berubah (V _{n p} ) bergeser dari 15 ke 5 V setelah anil di ambien (diwakili oleh panah hijau pada Gambar. 2a). Kedua, Aku _DS meningkat secara signifikan pada V _GS di mana pembawa mayoritas adalah lubang (V _GS V _{n p} ) dan menurun pada V _GS di mana pembawa mayoritas adalah elektron (V _GS > V _{n p} ) setelah anil (diwakili oleh panah biru pada Gambar. 2a). Perilaku ini dikaitkan dengan WO₃ lapisan yang dibentuk oleh anil yang memasukkan p-doping ke dalam WSe₂ FET [20]. Ketiga, setelah anil, mobilitas lubang meningkat dari 0,13 menjadi 1,3 cm ² V ⁻¹ s ⁻¹ , dan mobilitas elektron menurun dari 5,5 menjadi 0,69 cm ² V ⁻¹ s ⁻¹ . Kami menggunakan rumus μ =(dSaya _DS /dV _GS ) × [L /(WC _i V _DS )] untuk menghitung mobilitas pembawa, di mana L (~ 1,5 m) adalah panjang saluran, W (~ 2,8 m) adalah lebar saluran, dan C _i =ε ₀ ε _r /d =1,3 × 10 ⁻⁴ F m ⁻² adalah kapasitansi antara WSe₂ dan wafer p++ Si per satuan luas. Di sini, ε _r (~ 3.9) adalah konstanta dielektrik SiO₂ dan d (270 nm) adalah ketebalan SiO₂ lapisan. Perubahan sifat kelistrikan ini setelah anil dapat diamati lebih jelas pada plot kontur yang menunjukkan I _DS sebagai fungsi dari V _GS dan V _DS sebelum (panel atas) dan setelah (panel bawah) anil di sekitar (Gbr. 2b). Plot kontur ini dibuat berdasarkan banyak I _DS -V _GS kurva diukur dalam V _GS berkisar dari 70 hingga 70 V dengan langkah 1,25 V dan V _DS berkisar dari 3 hingga 6 V dengan langkah 0,25 V. Daerah biru di plot kontur bergeser ke arah V . positif _GS arah setelah anil. Pergeseran ini konsisten dengan pergeseran kurva transfer yang ditunjukkan oleh panah hijau pada Gambar. 2a. Perubahan warna pada positif dan negatif V _GS (Gbr. 2b) setelah anil menunjukkan perubahan arus saluran WSe₂ FET (Gbr. 2a). WSe lainnya₂ FET juga menunjukkan perubahan yang sama dalam sifat listrik setelah anil di ambien (lihat file tambahan 1:Gambar S3 dan S4 dalam file tambahan). Selain itu, perubahan karakteristik kelistrikan dengan anil WSe₂ FET dalam ruang hampa (~ 4,5 × 10 ⁻⁴ Torr) pada 200 °C selama 1 jam diselidiki (Gbr. 2c, d). Berbeda dengan hasil anil FET di ambient, I _DS meningkat pada keduanya V _GS kondisi V _GS > V _{n p} dan V _GS V _{n p} . Peningkatan I _DS diperoleh dengan anil dalam ruang hampa dikaitkan dengan peningkatan WSe₂ -Ti kontak tanpa pembentukan WO₃ [30]. Dari hasil perbandingan, dapat diantisipasi bahwa p-doping diperkenalkan melalui interaksi dengan molekul oksigen selama annealing di lingkungan. Asal-usul perubahan karakteristik kelistrikan dibahas lebih rinci melalui analisis data XPS sesudahnya.

a , c Aku _DS -V _GS kurva pada skala semilogaritmik dari WSe₂ FET sebelum anil dan setelah anil pada 200 °C selama 1 jam. b , d Plot kontur I _DS sebagai fungsi dari V _GS dan V _DS sebelum anil (panel atas) dan setelah anil pada 200 °C selama 1 jam (panel bawah)

Selanjutnya, kami mengukur karakteristik pertukaran foto WSe₂ FET sebelum dan sesudah anil termal di lingkungan (Gbr. 3a, b). Karakteristik listrik FET ini ditunjukkan pada file tambahan 1:Gambar S3. Laser disinari ke WSe₂ FET dan dimatikan ketika arus sumber-drain tampaknya menjadi jenuh. Perhatikan bahwa percobaan pertukaran foto dilakukan pada V . tetap _GS =0 V, V _DS =10 V, panjang gelombang laser 405 nm, dan kerapatan daya laser 11 mW/cm ² . Gambar 3a, b masing-masing menunjukkan karakteristik photoswitching sebelum dan sesudah annealing di ambient. Dalam penelitian ini, konstanta waktu naik (τ _naik ) didefinisikan sebagai waktu yang diperlukan untuk arus foto (selisih antara arus yang diukur dalam gelap dan di bawah iradiasi, yaitu I _ph =Aku _irra – Aku _gelap ) berubah dari 10 menjadi 90% dari maksimum, dan waktu peluruhan (τ _pembusukan ) adalah waktu saat arus foto berkurang menjadi 1/e dari nilai awalnya. Daerah ungu pada Gambar. 3a, b menunjukkan waktu di bawah iradiasi laser. Kami mengamati perubahan dramatis dalam waktu respons pertukaran foto WSe₂ FET setelah anil termal. Keduanya τ _naik dan τ _pembusukan menurun dari 92,2 dan 57,6 detik masing-masing menjadi kurang dari 0,15 detik dan 0,33 detik (sesuai dengan penurunan masing-masing lebih dari 610 kali dan 170 kali). Perhatikan bahwa τ _naik dan τ _pembusukan setelah anil tidak dapat diukur secara tepat karena keterbatasan instrumen. Untuk memverifikasi bahwa perubahan waktu respons pemindahan foto disebabkan oleh efek oksidasi WSe₂ lapisan, kami membandingkan perilaku photoswitching WSe₂ FET sebelum dan sesudah anil termal dalam ruang hampa (~ 4.5 × 10 ⁻⁴ Torr) pada 200 °C selama 1 jam (Gbr. 3c, d). Berlawanan dengan penurunan dramatis waktu respons pemindahan foto untuk FET yang dianil di lingkungan, perubahan τ yang relatif kecil _naik (dari 148 hingga 131 detik) dan τ _pembusukan (dari 166 hingga 102 detik) diamati untuk sampel yang dianil dalam ruang hampa. Hasil ini menandakan bahwa oksidasi WSe₂ permukaan dengan anil di ambien adalah asal utama untuk respons photoswitching yang cepat. Alasan peningkatan perilaku photoswitching dengan anil di ambient adalah bahwa ketidakcocokan kisi antara WSe₂ dan WO₃ struktur menyediakan perangkap dan situs rekombinasi di celah pita WSe₂ , yang dapat mempromosikan proses rekombinasi pembawa fotogenerasi.

Respons photoswitching dari ambipolar WSe₂ FET a , c sebelum dan sesudah anil b di ambient pada 200 °C selama 1 jam dan d dalam ruang hampa, masing-masing. Semua data diukur pada V _GS =0 V dan V _DS =10 V

Selain itu, untuk penyelidikan lebih lanjut tentang asal usul karakteristik pengalihan foto yang tahan lama setelah mematikan laser, karakteristik pengalihan foto pada beberapa V _GS diselidiki (Gbr. 4). Karakteristik listrik FET ini ditunjukkan pada file tambahan 1:Gambar S4. V . yang diterapkan _GS =5 V, V _GS =15 V, dan V _GS =90 V sesuai dengan kisaran V _GS > V _{n p} , V _GS ~ V _{n p} , dan V _GS V _{n p} , masing-masing. Poin penting adalah bahwa tanggapan pertukaran foto sangat bergantung pada kisaran V _GS apakah itu dianil atau tidak. Seiring menurunnya V _GS dari 5 hingga 90 V dalam kasus sebelum anil, fotokonduktivitas tahan lama (ditandai sebagai lingkaran putus-putus pada Gambar. 4) menghilang pada V _GS =15 V (Gbr. 4c) dan kemudian muncul kembali di V _GS =90 V (Gbr. 4e). Ini V _GS -karakteristik photoswitching yang bergantung terutama disebabkan oleh dinamika pembawa muatan yang berubah oleh V . yang diterapkan _GS [31]. Tergantung pada V . yang diterapkan _GS mempengaruhi lokasi tingkat Fermi (E_F ), jumlah pembawa yang disuntikkan setelah mematikan iradiasi dapat ditentukan (File tambahan 1:Gambar S5) [31]. Kami mengusulkan diagram pita untuk menjelaskan kompleks ini V _GS -bergantung pada karakteristik photoswitching secara rinci ketika iradiasi dihidupkan dan dimatikan (lihat bagian 4 di File tambahan 1).

a W dan b Se puncak dalam spektrum XPS WSe₂ sebelum dan sesudah anil di ambien pada 250 ° C selama 1 jam dan 5 jam. c Skema perubahan struktural di WSe₂ disebabkan oleh anil termal di ambien

Gambar 4a, b menunjukkan bahwa karakteristik pertukaran foto menjadi lebih baik pada V _GS =5 V (V _GS > V _{n p} ) oleh anil termal, yang sesuai dengan hasil pada Gambar. 3. Perilaku ini juga dapat dijelaskan oleh proses rekombinasi yang dipromosikan di situs rekombinasi yang diinduksi antara WSe₂ dan WO₃ antarmuka. Hasil PL menunjukkan adanya situs rekombinasi non-radiatif di WO₃ /WSe₂ , yang akan dibahas kemudian. Di V _GS =15 V (V _GS ~ V _{n p} ), kami tidak dapat mengamati perubahan yang jelas setelah anil termal karena karakteristik pemindahan foto yang sangat cepat (Gbr. 4c, d). Perilaku pertukaran foto yang cepat ini berasal dari lokasi E_F di tengah-tengah WSe₂ celah pita, yang menekan injeksi muatan tambahan setelah mematikan iradiasi (lihat bagian 4 di File tambahan 1 untuk detailnya). Untuk kasus V _GS =90 V (Gbr. 4e, f), τ _pembusukan dan τ _panjang dipertahankan dan diperpendek, masing-masing, meskipun arus setelah anil jauh lebih tinggi daripada sebelum anil (lebih dari 20 kali). Yang penting, ada trade-off antara konstanta arus dan waktu peluruhan yang diinduksi foto dalam fototransistor, karena pembawa minoritas fotogenerasi yang terperangkap dapat menghasilkan medan listrik tambahan, sehingga menyebabkan peningkatan arus saluran dan menuntut injeksi muatan terus menerus bahkan setelah iradiasi. dimatikan [32, 33]. Dalam hal ini, pelestarian τ _pembusukan dan disingkat τ _panjang meskipun arus induksi foto meningkat secara signifikan menandakan peningkatan karakteristik photoswitching oleh anil di sekitar seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 4e, f. Tentang τ _naik , lokasi E_F bergerak ke pita valensi dengan p-doping, yang menyebabkan netralitas non-muatan menjadi lebih kuat karena berkurangnya situs perangkap lubang tempat lubang yang dihasilkan foto dapat menempati (File tambahan 1:Gambar S6a). Karena netralitas non-muatan yang kuat, di bawah iradiasi, semakin banyak muatan yang disuntikkan untuk memenuhi netralitas muatan. Dan, pembawa fotogenerasi akan mengalami lebih banyak hamburan dengan pembawa bebas saat melewati saluran untuk berkontribusi pada arus foto, sehingga τ _naik waktu bisa menjadi lebih lama. Untuk alasan itu, τ _naik menjadi lebih panjang di V _GS =90 V setelah anil termal seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 4e, f (lihat bagian 4 di File tambahan 1 untuk lebih detail).

Gambar 5a, b menunjukkan analisis XPS untuk menyelidiki perubahan komposisi unsur WSe₂ oleh anil termal di ambien. Meskipun anil pada 200 ° C selama 1 jam sudah cukup untuk mengubah karakteristik listrik dan photoswitching seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 2 dan 3, suhu dan waktu anil ini tidak cukup untuk mengamati perubahan komposisi unsur WSe₂ . Dengan demikian, WSe yang terkelupas secara mekanis₂ serpih dianil pada 250 ° C selama 1 jam dan 5 jam di ambient untuk analisis XPS seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 5a, b. Perlu dicatat bahwa intensitas dari dua puncak tungsten (diberi label sebagai W ⁶⁺ pada Gambar. 5a) pada energi ikat 35,5 eV dan 37,8 eV secara bertahap meningkat dengan meningkatnya waktu anil, sedangkan tidak ada perubahan yang diamati pada intensitas puncak selenium. Puncak tungsten W ⁶⁺ yang dihasilkan oleh thermal annealing menunjukkan terbentuknya WO₃ karena reaksi WSe₂ dengan oksigen di udara selama anil [20, 34]. Di sisi lain, pembentukan selenium oksida, seperti Se₂ O₃ , tidak terlihat (Gbr. 5b). Gambar 5c menunjukkan skema struktur mikroskopis sebelum dan sesudah WSe₂ oksidasi dengan anil, dan digambarkan berdasarkan struktur geometris WSe₂ . yang sebenarnya dan kubik WO₃ (Panjang ikatan W-Se 2,53 , panjang ikatan Se-Se 3,34 , dan panjang ikatan W-O 1,93 ) [20, 35, 36]. Sejak WSe₂ memiliki struktur heksagonal, sedangkan WO₃ memiliki struktur kubik, WSe₂ -WO₃ struktur adalah heterojunction in-plane berlapis, seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 5c [20]. Oleh karena itu, asal mula perubahan sifat listrik setelah annealing di ambient (Gbr. 2a, b) dapat dijelaskan dengan pembentukan WO₃ . WO yang terbentuk₃ dapat berfungsi sebagai akseptor karena perbedaan fungsi kerja WSe₂ (~ 4.4 eV) dan WO₃ (~ 6.7 eV) yang meningkatkan I _DS di negatif V _GS wilayah (V _GS V _{n p} ) dan penurunan I _DS dalam V positive yang positif _GS wilayah (V _GS > V _{n p} ) [20, 37, 38]. Mirip dengan hasil kami, ada beberapa laporan bahwa WO₃ lapisan yang disimpan atau disematkan di WSe₂ sheet memperkenalkan p-doping ke dalam WSe₂ FET [20,21,22].

a Spektrum Raman dari WSe₂ setelah anil di ambien pada 200 °C selama 60 menit (garis hitam), pada 350 °C selama 60 menit (garis merah), dan pada 500 °C selama 5 menit (garis biru). Gambar inset sesuai dengan gambar optik sebelum dan sesudah anil di 500 °C, masing-masing. Bilah skala =15 m. b Gambar pemetaan Raman setelah anil pada 500 °C berintegrasi dengan pita pada 712 cm ⁻¹ dan 806 cm ⁻¹ , masing-masing. Bilah skala =10 m. c Celah pita optik WSe₂ sebelum, setelah anil di ambien pada 250 ° C selama 30 menit, dan selama 60 menit. Gambar sisipan adalah gambar optik dari WSe monolayer₂ serpihan (diberi label sebagai sampel 1) dengan bilah skala =10 m. d Intensitas PL maksimum dan gambar pemetaan PL yang sesuai dengan bilah skala 10 m

Kami melakukan eksperimen spektroskopi Raman dan PL untuk menyelidiki pengaruh optik oleh pembentukan WO₃ . Gambar 6a menunjukkan spektrum Raman dari WSe₂ setelah anil di ambient pada 200 ° C selama 60 menit (garis hitam), pada 350 ° C selama 60 menit (garis merah), dan pada 500 ° C selama 5 menit (garis biru). Munculnya puncak baru sekitar 712 cm ⁻¹ dan 806 cm ⁻¹ oleh anil pada 500 °C, yang sangat dekat dengan puncak Raman di WO₃ (709 cm ⁻¹ dan 810 cm ⁻¹ ) [39], dukung pembentukan WO₃ lapisan di WSe₂ permukaan. Citra inset adalah citra optik sebelum dan sesudah annealing pada suhu 500 °C selama 5 menit. Gambar pemetaan Raman terintegrasi dengan pita 712 cm ⁻¹ dan 806 cm ⁻¹ pada Gambar 6b ​​menunjukkan WO seragam₃ formasi di WSe₂ permukaan.

a Spektrum Raman dari WSe₂ setelah anil di ambien pada 200 °C selama 60 menit (garis hitam), pada 350 °C selama 60 menit (garis merah), dan pada 500 °C selama 5 menit (garis biru). Gambar inset sesuai dengan gambar optik sebelum dan sesudah anil di 500 °C, masing-masing. Bilah skala =15 m. b Gambar pemetaan Raman setelah anil pada 500 °C berintegrasi dengan pita pada 712 cm ⁻¹ dan 806 cm ⁻¹ , masing-masing. Bilah skala =10 m. c Celah pita optik WSe₂ sebelum, setelah anil di ambien pada 250 ° C selama 30 menit, dan selama 60 menit. Gambar sisipan adalah gambar optik dari WSe monolayer₂ serpihan (diberi label sebagai sampel 1) dengan bilah skala =10 m. d Intensitas PL maksimum dan gambar pemetaan PL yang sesuai dengan bilah skala 10 m

Analisis spektroskopi PL dilakukan untuk dua lapisan tunggal WSe₂ serpih (diberi label sebagai sampel 1 dan sampel 2) seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 6c. Sisipan Gambar 6c sesuai dengan citra optik sampel 1. Setiap WSe₂ serpih dianil selama 30 menit dan 60 menit pada 250 ° C di ambien. Gambar pemetaan optik dan PL dari WSe monolayer lainnya₂ serpihan (diberi label sebagai sampel 2) disediakan di File tambahan 1:Gambar S7. Saat waktu anil meningkat, celah pita optik WSe₂ menjadi lebih luas. Celah pita optik diekstraksi dari energi foton dengan intensitas maksimum dalam spektrum PL karena itu sesuai dengan fluoresensi resonansi yang berasal dari celah pita. Sementara celah pita optik sampel 1 diukur sebagai ~ 1,60 eV sebelum anil sesuai dengan celah pita monolayer WSe₂ [27], nilai celah pita berubah menjadi ~ 1,61 eV setelah anil selama 60 menit. Meskipun peningkatan (~ 10 meV) dari celah pita optik sedikit, fenomena ini dapat dijelaskan dengan pembentukan WSe₂ -WO₃ heterojungsi in-plane dan efek penyaringan dielektrik. Sejak WO₃ memiliki celah pita yang lebih besar yaitu 2,75 eV dibandingkan dengan WSe₂ (1,60 eV untuk lapisan tunggal) [40], celah pita optik dari lapisan tunggal WSe₂ serpih meningkat melalui anil di ambien. Selanjutnya pembentukan WO₃ di WSe₂ dapat menghasilkan efek penyaringan dielektrik yang lebih kuat karena konstanta dielektrik WO yang lebih besar₃ (~ 90) dibandingkan dengan WSe₂ (~ 22) [41, 42]. Akibatnya, efek penyaringan dielektrik yang lebih kuat menyebabkan energi pengikatan eksiton berkurang dan sedikit meningkatkan celah pita optik selama anil termal [43].

Menariknya, dalam perspektif intensitas PL, jelas menurun seiring dengan bertambahnya waktu anil seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 6d. Perilaku pendinginan PL dari monolayer WSe₂ dapat dengan mudah diamati dalam gambar pemetaan PL yang mengintegrasikan intensitas PL di wilayah puncak, seiring dengan meningkatnya waktu anil (inset Gambar 6d). Fenomena serupa diamati di MoS₂ diobati dengan plasma oksigen [44]. Hasil tersebut dapat dijelaskan sebagai berikut. Sejak WO₃ memiliki celah pita tidak langsung [40], struktur pita WSe₂ mungkin sebagian diubah dengan celah pita tidak langsung, yang mengarah pada pengurangan intensitas PL. Selain itu, ketidakcocokan kisi antara WSe₂ dan WO₃ struktur menyediakan perangkap dan situs rekombinasi di celah pita WSe₂ yang dapat memengaruhi karakteristik listrik dan optik WSe₂ . Misalnya, ketidakteraturan, cacat, dan kekosongan belerang dapat menghasilkan lokasi perangkap yang dangkal atau dalam di MoS₂ lapisan, sehingga menimbulkan proses rekombinasi [31, 45]. Oleh karena itu, dengan bertambahnya waktu anil, gangguan dan cacat yang berasal dari ketidakcocokan kisi WSe₂ -WO₃ struktur menyebabkan rekombinasi non-radiatif (Shockley-Read-Hall) [45], dan mengurangi intensitas PL. Secara kolektif, hasil eksperimen spektroskopi XPS, Raman, dan PL menunjukkan pembentukan WO₃ di WSe₂ permukaan oleh anil di ambien, dan itu sesuai dengan penelitian terbaru tentang oksidasi bahan 2D [20, 46]. Selain itu, dari analisis spektroskopi PL, didukung bahwa situs rekombinasi non-radiatif yang diinduksi oleh WO₃ lapisan dapat berkontribusi pada karakteristik pertukaran foto yang ditingkatkan dengan mempromosikan proses rekombinasi.